Also, herzlich willkommen zu der Finale.

Finale?

Was heißt Finale?

Das ist der Finale vor dem Finale.

Okay, also es ist nicht viel übrig, das wir diskutieren müssen.

Was übrig ist, ist, dass wir die ganzen Äquationen, die wir bezeichnet und diskutiert haben,

zusammenfinden und wie wir sie kombinieren können, um einen guten Anfangpunkt für eine Lösung zu haben.

Und typisch sind diese Methoden heute natürlich Computationen. Die Ambition ist, die Äquationen zu reformulieren,

die wir so farben gesehen haben, in einer Weise, dass sie gut für einen Computationen-Message verwendet werden.

Und der Method, der hier meistens benutzt wird, ist natürlich der Finale-Element-Message.

Also, was wir brauchen, ist zu erinnern, was die Äquationen hier waren, die wir bezeichnen müssen.

Haben wir denn hier noch einen Abzieher?

Okay, so wir haben so viele Äquationen gesehen, aber was sind die wichtigsten?

Lass uns das hier kurz bezeichnen.

Also, das wäre eine Summe von, sagen wir mal, der ersten Boundarivalu-Problem,

der ersten Boundarivalu-Problem,

der ersten Boundarivalu-Problem,

der ersten Boundarivalu-Problem,

der ersten Boundarivalu-Problem,

die Kinematik, also das ist die Beziehung zwischen der Deformation und dem Gradient der Deformation.

Das ist eine Beziehung, die natürlich überall im Domain zufrieden sein muss,

in dem wir unser Problem lösen wollen.

Und außerdem haben wir, also das ist die, sagen wir mal, die Feld-Equation,

die Kinematik-Feld-Equation, die die Deformation-Feld und das Gradient der Deformation bezeichnet.

Und dann auf der... Okay, das habe ich jetzt vergessen. Sorry.

Okay, also die Deformation war Y.

Und außerdem haben wir natürlich Boundarivalu-Value, die bezeichnet werden können,

also diese Deformation kann die Verteilungen auf einer Teil des Boundaris haben,

und die Teil des Boundaris, die wir genannt haben, vielleicht haben wir es so genannt.

Also denken Sie beispielsweise an einen Kantelever,

an dieser Teil des Domains, wo der Kantelever fest ist, wo er fest ist,

und der Verlust ist bezeichnet, um 0 zu sein.

Dann haben wir, sagen wir mal, die Äquationen, die die Bewegung, die Kinetik bezeichnen.

Dies ist für uns die Balance des linearen Momentums.

Also es gibt die Beziehung zwischen der Densität des Momentums, der Rate des Densites,

und den Stresses, die Divergenz der Pula-Stressen und der Körperwerte.

Also das ist, wie Sie sich anerkennen, die Kontinuierversion von F equals ma.

Ma ist hier der Veränderung des Momentums, der Densität, der Stresses,

die Stoffe und die Körperwerte und was von ihnen bleibt hier im Kontinuierverhältnis.

Also das ist eine Äquation, die auch in B0 halten muss.

Und wieder, das ist, ich kann die Worte nicht erinnern.

Also wir geben hier die Boundarikondition für das, dass die Träktion P dot n

eine bestimmte Boundarikondition für T, auf einer Boundarikondition ist.

Vielleicht so.

Und wieder, wenn man das Beispiel eines Kontinuierverhältnisses nimmt,

dann würde die nicht geklemmte Boundarikondition genau diese Verschreibung haben.

Either gibt es eine freie Boundarikondition, dann gibt es diese Werte hier 0.

Oder, wenn wir am Ende eine scharfe Kraft haben, dann haben wir hier einige Werte.

Und Sie erinnern sich, wir nennen diese Boundarikondition die Dirichli-Boundarikondition

und diese Boundarikondition die Neumann-Boundarikondition.